7.2.3 Paschen-Back-Effekt

• B groá, aber Spin-Bahn-Kopplung vorhanden
• Spin-Bahn-Kopplung als kleine St”rung
• Gesamtenergieverschiebung
  

  $$\Delta \int_{0}^{\infty} \xi \left<\vphantom{ l{1\over 2}m_l m_s \vert L \cdot S\vert l{1\over 2}m_l m_s }\right. {1\over 2} {1\over 2} \left.\vphantom{ l{1\over 2}m_l m_s \vert L \cdot S\vert l{1\over 2}m_l m_s }\right> \lambda_{nl}^{} \neq$$ (209)

  $$\lambda_{nl}^{} \alpha^{2}_{} {Z^2 \over n} {1 \over l \left( l + {1\over 2} \right) (l+1)} \neq$$ (210)

  
  

• Entartung in l ist aufgehoben
• $\Delta$m_l = 0,$\pm$1

Wichtig: Der anomale Zeemann-Effekt geht im Grenzfall starker Felder in den Paschen-Back-Effekt �ber. Man sieht im Paschen-Back-Effekt die gleichen Linien wie im normalen Zeemann-Effekt, da mit zunehmendem Feld die Spin-Bahn-Wechselwirkung immer mehr vernachl„ssigt werden kann.